ГЛАВА XXXV
ТОК КОРОТКОГО ЗАМЫКАНИЯ
§ 316. Реактивное сопротивление обмотки статора и ротора.
В главе VI 2 мы видели, что благодаря существованию потоков рассеяния в обмотках статора Фs1 и ротора Фs2 (фиг. 340) в этих обмотках индуктируются э. д. с:
Es1 = w1 • | dФs1 | = I1x1 (статор), |
dt |
Es2 = w2 • | dФs2 | = I2x2 (ротор), |
dt |
2 См. фиг. 769.
где х1 — реактанц магнитного рассеяния, или реактивное сопротивление одной фазы статорной обмотки;
х2 — реактанц магнитного рассеяния, или реактивное сопротивление одной фазы роторной обмотки.
Попытаемся подсчитать величины х1 и х2. Для этой цели вообразим себе паз, в который заложен "пучок", состоящий из sn проводников (фиг. 340).
Предположив, что сила тока, текущего в каждом из проводов пучка, равна 1 А, найдем для этого случая величину магнитного потока Ф1А, образовавшегося вокруг такого пучка проводов на протяжении длины статора (или ротора) равной 1 cm; мы можем написать
Фиг. 340. Потоки рассеяния в пазах статора и ротора. |
Ф1А = | м. д. с. | = | sn • 1 | ,1 |
магн. сопротивл. | Rт |
1 Магнитодвижущая сила пропорциональна числу амперпроводов одного паза; при величине тока в 1 А величина м. д. с. будет равна sn • 1.
где Rm — магнитное сопротивление, отнесенное к 1 cm длины статора.
Последнее выражение мы можем еще переписать так:
Ф1А = sn (1/Rm) = sn • λ.
Коэфициент самоиндукции, определяемый как "число силовых магнитных сцеплений при токе в проводнике, равном 1 А", может быть выражен в нашем случае следующим образом:
L = Σ(w • Ф) = sn• Ф1А.
L = sn2 • λ.
Коэфициент самоиндукции пучка проводов, имеющих длину не 1 cm, но li, будет равен
L = sn2 • λ • li .
Зная величину коэфициента самоиндукции одного пучка проводов L, попытаемся теперь найти коэфициент самоиндукции L1 всей фазы статора.
Провода одной фазы статора размещены в числе пазов, равном2p • q1,
q1— число пазов, приходящихся на полюс и фазу.
Следовательно, коэфициент самоиндукции обмотки всей фазы будет
L1 = 2р • q1 [L] = 2р • q1sn2 • λ1 • li .
Реактанц, соответствующий коэфициенту самоиндукции L1, будет
x1 = ω • L1 = ω • 2р • q1 • sn2• λ1 • li .
Подставляя сюда
ω = 2π • f1
sn = | w1 | , |
р • q1 |
найдем окончательно
x1 = | 4 • π • f1• w12 | • λ1 • li , |
р • q1 |
x1 = | 4 • π • f1• w12 | • λ1 • li ом. |
р • q1• 108 |
Для реактанца неподвижного ротора, имеющего фазную обмотку, получим такое же выражение:
x2 = | 4 • π • f2• w22 | • λ2 • li ом. |
р • q2• 108 |