ГЛАВА VII
ЯВЛЕНИЯ, ПРОИСХОДЯЩИЕ ВО ВРАЩАЮЩЕМСЯ ДВИГАТЕЛЕ
§ 63. Два вида векторной диаграммы э. д. с. и тока ротора.
Векторная диаграмма роторных э. д. с. и токов, соответствующая уравнению (61,2), изображена на фиг. 77(средний чертеж).
Вектор вращающегося магнитного потока Ф на этой диаграмме отложен по горизонтали.
Вращающийся поток при данной величине скольжения s наводит в одной из фаз ротора э. д. с.
E2s = 4,44 • k2 • f2 • ω2 • Ф • 10-8.
Э, д. с. E2s отстает по фазе от Ф на 90° и вызывает ток в роторе I2.
Этот ток I2 отстает по фазе от E2s на угол φ2. Как видно из фиг. 77 (средний чертеж), э. д. с. E2s уравновешивает активное падение напряжения I2 • r2 и реактивное падение I2 • s • ω • L2 в одной какой-либо фазе ротора.
Имея в виду полученную выше формулу (61,3) и соответствующую этой формуле эквивалентную схему фиг. 82, мы можем построить векторную диаграмму для ротора в несколько измененном виде. На фиг. 77 (правый чертеж) показана такая измененная диаграмма.
На этой фигуре означают:
Ф — вектор вращающегося магнитного потока;
Е2 — э. д. с, индуктированная потоком Ф в одной фазе ротора (при неподвижном роторе, когда s = 1);
I2 • r2/s — активное падение напряжения;
I2 • ω • L2 — реактивное падение напряжения.
Из фиг. 77 (правый чертеж) видно, что э. д. с. Е2 равна геометрической сумме активного падения напряжения I2 • r2/s и реактивного падения напряжения I2 • ωL2.
К векторной диаграмме фиг. 77 (правый чертеж) мы можем притти и другим путем, если все стороны диаграммы фиг. 77 (на среднем чертеже) разделим на s, уменьшив, таким образом, их в одном и том же отношении:E2s | = | s•E2 | = E2, |
s | s |
I2•s•ω•L2 | = I2 •ω•L2; |
s |
I2•r2 | = I2 | r2 | . |
s | s |