ГЛАВА IX
АСИНХРОННЫЙ ДВИГАТЕЛЬ КАК УНИВЕРСАЛЬНЫЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ
§ 70. Мощность, подводимая к ротору вращающимся магнитным потоком (Ps).
Если бы в роторе асинхронного двигателя протекал не переменный, а постоянный ток, то такой ротор вращался бы синхронно с вращающимся потоком Ф, т. е. с угловой скоростью этого потока, равной ω1.
Мощность, подводимая к ротору, была бы в этом случае равна
Ps = ω1 • М = Р1— (m • I12• r1 + VFe).
Таким образом Ps представляет собой ту мощность, которую мог бы развить вращающийся поток в том случае, если бы ротор вращался синхронно.
На самом деле угловая скорость ротора асинхронного двигателя несколько меньше скорости вращающегося потока и равна ω2. Поэтому мощность ротора будет меньше, чем Ps, и будет равна Р'2 = ω2 • М.
Подставляя в это выражение ω2 = (1 — s) • ω1, получим
Р'2 = (1 — s) • ω1 • М.
Или на основании уравнения (70,1) найдем
Р'2 = (1 — s) • Ps.
Р'2 будет представлять собой ту мощность ротора, которая идет на преодоление полезного сопротивления на валу двигателя Р2 и на механические потери Рρ.
Разность между величинами Ps и Р'2 равна джоулевым потерям в роторе Р2 (фиг. 78)
Ps - Р'2 = V2.
На основании уравнения (70,2) последнюю формулу перепишем следующим образом:
V2 = Ps - Р'2 = Ps - (1 - s)Ps,
V2 = s • Ps.
Полученное выражение показывает, что потери на джоулево тепло в обмотке ротора по числовой величине равны мощности вращающегося потока Ps, умноженной на скольжение s.
Уравнение (70,3) показывает, что потери в меди обмотки ротора V2 возрастают пропорционально с увеличением скольжения s.
Предположим, например, что мы включили в цепь ротора добавочное сопротивление такой величины, что число оборотов двигателя понизилось на 50% по сравнению с синхронным.
Формула (70,3) для этого случая покажет нам, что потери в роторе будут
V2 = 0,5Ps ≈ 0,5 • Р1,