§ 318. Активное и реактивное сопротивления обмотки в виде беличьего колеса

В § 314 этой главы были даны формулы для нахождения величин активного сопротивления фазных обмоток ротора. Теперь попытаемся подсчитать величину активного сопротивления беличьей обмотки. Можно доказать 2, что боковые кольца беличьей обмотки оказывают такое влияние, что активное сопротивление одного провода rk как бы увеличивается на величину

2 См. Arnold, Induktionsmaschinen.

2rk
( 2sin	π	)2
	т2

где т2 — общее число всех стержней беличьей обмотки и

rk — активное сопротивление части замыкающего кольца между двумя смежными проводами.

Таким образом суммарное омическое сопротивление одной фазы двухполюсной беличьей обмотки (соответствующее одному проводу) будет

(318.1)

r2 = rs +	2rk
	( 2sin	π	)2
		т2

Точно так же можно доказать, что для двухполюсного беличьего ротора реактивное сопротивление одной фазы будет

(318.2)

х2 = хs +	2xk
	( 2sin	π	)2
		т2

где хs— реактивное сопротивление одного провода беличьей обмотки и

xk — реактивное сопротивление части замыкающего кольца между двумя смежными проводами.

В случае двигателя, имеющего р пар полюсов, у нас в сущности в беличьем роторе получится р параллельно соединенных стержней одной фазы.

Поэтому активное и реактивное сопротивления каждой фазы такой обмотки должны быть меньше в отношении р по сравнению с теми данными, которые получаются на основании уравнений (318,1) и (318,2):

(318.3)

r2 =	1	[rs +	2rk			],
	p		( 2sin	π	)2
				т2

(318.4)

x2 =	1	[xs +	2xk			],
	p		( 2sin	π	)2
				т2

Подставляя сюда

m2 =	z2	,
	p

найдем

(318.5)

r2 =	1	[rs +	2rr			],
	p		( 2sin	πp	)2
				z2

(318.6)

x2 =	1	[xs +	2xr			],
	p		( 2sin	πp	)2
				z2

Оглавление

Вперед

[an error occurred while processing this directive]

АСИНХРОННЫЕ МАШИНЫ

ГЛАВА XXXV ТОК КОРОТКОГО ЗАМЫКАНИЯ

§ 318. Активное и реактивное сопротивления обмотки в виде беличьего колеса.

АСИНХРОННЫЕ
МАШИНЫ

ГЛАВА XXXV
ТОК КОРОТКОГО ЗАМЫКАНИЯ