АСИНХРОННЫЕ
МАШИНЫ

ГЛАВА XXXVI
МАГНИТНЫЕ ПОТОКИ РАССЕЯНИЯ

§ 328. Приведенный реактанц обмотки ротора в виде беличьего колеса.

Выше была приведена формула (319,4) для подсчета приведенного реактанца x'2 беличьей обмотки в следующем виде:

x2 =	[xs +	2xr			]	4m1(w1k1)2	,
		( 2sin	πp	)2		z2
			z2

Реактанц одного   провода   xs мы   можем   выразить   следующим   образом:

где λп — удельная магнитная проводимость паза и li — идеальная длина ротора. Реактанц хr  (части замыкающего кольца между двумя смежными проводами) может быть выражен следующим образом: где lr — длина дуги замыкающего   кольца   между  двумя смежными проводами ротора и

λs — удельная магнитная   проводимость,   характеризующая   величину потока рассеяния вокруг торцевых замыкающих колец ротора.

Подставляя (328,1) и (328,2) в формулу (319,4), найдем

x'2 = 2πf1 [λn• li +	2λs • lr			]	4m1 (w1k1)2	,
	(2 sin	πр	)2		z2
		z2

или

x'2 = 2πf1 [λn +	2λs • lr/li			]li	4m1 (w1k1)2	,
	(2 sin	πр	)2		z2
		z2

В среднем мы можем положить

поэтому

x'2 = 2πf1 [λn +	2λs • 1/7			]li	4m1 (w1k1)2	,
	(2 sin	πр	)2		z2
		z2

или

Подставляя в вышенаписанную формулу λs = 0,7 и округляя, получим

Примечание 1. Некоторые авторы (Richter, Livschiz и др.) при определении значений удельных проводимостей не умножают их на коэфициент 0,4 π, относя последний к общему выражению реактивного сопротивления, отчего, понятно, конечный результат подсчета х1 и х2 не изменяется.

Выражение для реактивного сопротивления фазы статора и ротора при таких условиях получится в следующем виде:

х1 =	4πf1w12	(0,4πλ1)li ;
	pq1 108

Как уже сказано, применяя формулы (328,5) и (328,6), выражения, найденные для λn < λz  и λs, не следует их умножать на 0,4 π ≈ 1,25.

Таким образом значения удельных магнитных проводимостей λn, λz, λs, подсчитанные для формулы (328,5) и (328,6), будут отличаться от найденных нами выше и будут меньше их в отношении 0,4 π ≈ 1,25:

λs = 0,56	τq	(двухплоскостная обмотка);
	ls

λs = 0,32	τq	(трехплоскостная обмотка);
	ls

λn = 0,48	hn	;
	bn

λz =	tr	.
	20δ

Примечание 2. Кривые м. д. с. статора AW1 и ротора AW2 имеют не синусоидальную, а  ступенчатую   форму.

Если q1 ≠ q2, как это бывает обычно, то кривые AW1 и AW2 по форме не совпадают. Если предположить, что кривые AW1 и AW2 имеют равные амплитуды и смещены по фазе на 180° и если вычесть ординаты одной кривой из соответствующих ординат второй кривой, то мы в результате не получим полной компенсации (как это было при синусоидальном распределении кривых).

В результате вычитания мы получим "разностное" или диференциальное" магнитное поле, по своему распределению совершенно не похожее на синусоиду.

Это диференциальное поле обусловлено существованием в кривых м. д. с. статора и ротора высших "пространственных" гармоник. Этот "разностный" поток сцепляется как с витками статорной, так и роторной обмоток. Поэтому этот поток некоторые авторы называют потоком рассеяния двойного  сцепления.

Величина этого потока рассеяния при вращении ротора и, следовательно, при перемещении его зубцов относительно зубцов статора все время меняется. Это диференциальное поле уменьшается с возрастанием q1 и q2 1. Это поле учитывается   при  расчете λzs и λzr по формулам (323,9 и 323,10).

---

1 См. СЭТ, т. VI.